文摘gydF4y2Ba
漩涡水动力流的特征。强烈相互作用的超纯导体可以显示的电子签名水动力行为,包括消极的非本地阻力gydF4y2Ba1克ydF4y2Ba,gydF4y2Ba2gydF4y2Ba,gydF4y2Ba3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba4gydF4y2Ba,higher-than-ballistic传导gydF4y2Ba5gydF4y2Ba,gydF4y2Ba6gydF4y2Ba,gydF4y2Ba7gydF4y2Ba泊肃叶流在狭窄的通道gydF4y2Ba8gydF4y2Ba,gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,gydF4y2Ba10gydF4y2Ba和违反Wiedemann-Franz法律gydF4y2Ba11gydF4y2Ba。在这里,我们提供了一个可视化电子流体的漩涡。通过使用纳米超导量子干涉器件扫描提示gydF4y2Ba12gydF4y2Ba,我们图片中的电流分布圆室连接通过一个小孔的载流地带高纯II型半金属WTe新形式gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。在这种几何,Gurzhi动量扩散长度和孔径的大小确定涡稳定相图。我们发现漩涡只存在小孔径,而流层流(non-vortical)更大的孔径。vortical-to-laminar附近的过渡,我们观察到的单涡室分成两个漩涡;预计这种行为只有在水动力机制,而不是预期的弹道运输。这些发现表明一个新的流体流动机制等薄纯的晶体,电子动量的空间扩散是通过小角散射的表面而不是经常调用电子散射,而在低温下变得非常虚弱。这surface-induced para-hydrodynamics,模仿传统的流体动力学包括漩涡的许多方面,打开新的可能性的探索和使用电子流体在高机动电子系统。gydF4y2Ba
这是一个预览的订阅内容,gydF4y2Ba通过访问你的机构gydF4y2Ba
相关的文章gydF4y2Ba
开放获取文章引用这篇文章。gydF4y2Ba
Para-hydrodynamics从弱表面散射在超净薄的薄片gydF4y2Ba
自然通讯gydF4y2Ba开放获取gydF4y2Ba2023年4月22日gydF4y2Ba
访问选项gydF4y2Ba
访问其他自然组合期刊性质和54gydF4y2Ba
得到自然+,请求书在线访问订阅gydF4y2Ba
29.99美元gydF4y2Ba/ 30天gydF4y2Ba
取消任何时候gydF4y2Ba
订阅本杂志gydF4y2Ba
收到51印刷问题和网络访问gydF4y2Ba
每年199.00美元gydF4y2Ba
只有3.90美元的问题gydF4y2Ba
本文租或购买gydF4y2Ba
价格不同的文章类型gydF4y2Ba
从gydF4y2Ba1.95美元gydF4y2Ba
来gydF4y2Ba39.95美元gydF4y2Ba
价格可能受当地税收计算在结帐gydF4y2Ba
数据可用性gydF4y2Ba
的数据支持本研究的发现可以从相应的作者的请求。gydF4y2Ba
代码的可用性gydF4y2Ba
当前重建代码用于本研究可从相应的作者的请求。gydF4y2Ba
引用gydF4y2Ba
Bandurin, d . a . et al。-局部阻力引起的粘性在石墨烯电子回流。gydF4y2Ba科学gydF4y2Ba351年gydF4y2Ba,1055 - 1058 (2016)。gydF4y2Ba
莱文,a D。,卡西,g M。,Levinson, E. V., Kvon, Z. D. & Bakarov, A. K. Vorticity-induced negative nonlocal resistance in a viscous two-dimensional electron system.理论物理。启BgydF4y2Ba97年gydF4y2Ba245308 (2018)。gydF4y2Ba
Bandurin, d . a . et al .流动性出现在石墨烯。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba9gydF4y2Ba4533 (2018)。gydF4y2Ba
古普塔et al。水动力和弹道运输在砷化镓/ AlGaAs大长度尺度。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba126年gydF4y2Ba076803 (2021)。gydF4y2Ba
Krishna Kumar r . et al . Superballistic粘性流动电子流体通过石墨烯的束缚。gydF4y2BaNat。物理。gydF4y2Ba13gydF4y2Ba,1182 - 1185 (2017)。gydF4y2Ba
金兹堡,l . v . et al . Superballistic电子流过一点接触Ga (al)异质结构。gydF4y2Ba理论物理。启Res。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba023033 (2021)。gydF4y2Ba
库马尔,c . et al .成像水动力电子流动没有Landauer-Sharvin阻力。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2111.06412gydF4y2Ba(2021)。gydF4y2Ba
Sulpizio, j . a . et al .可视化泊肃叶流动的水动力电子。gydF4y2Ba自然gydF4y2Ba576年gydF4y2Ba,75 - 79 (2019)。gydF4y2Ba
Ku, m . j . h . et al .成像狄拉克流体的粘性流的石墨烯。gydF4y2Ba自然gydF4y2Ba583年gydF4y2Ba,537 - 541 (2020)。gydF4y2Ba
Vool, et al .成像在WTe phonon-mediated水动力流gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2BaNat。物理。gydF4y2Ba17gydF4y2Ba,1216 - 1220 (2021)。gydF4y2Ba
Crossno, j . et al .观察狄拉克流体和Wiedemann-Franz法在石墨烯的崩溃。gydF4y2Ba科学gydF4y2Ba351年gydF4y2Ba,1058 - 1061 (2016)。gydF4y2Ba
Vasyukov, d . et al .扫描超导量子干涉器件和单电子自旋的敏感度。gydF4y2BaNanotechnol Nat。gydF4y2Ba8gydF4y2Ba,639 - 644 (2013)。gydF4y2Ba
Gurzhi, r . n .低温固体水动力效应。gydF4y2Ba位。理论物理。早餐。gydF4y2Ba11gydF4y2Ba,255 - 270 (1968)。gydF4y2Ba
兰道l d &谨言,e . M。gydF4y2Ba流体力学gydF4y2Ba(爱思唯尔,1987)。gydF4y2Ba
Mayzel, J。,Steinberg, V. & Varshney, A. Stokes flow analogous to viscous electron current in graphene.Commun Nat。gydF4y2Ba10gydF4y2Ba937 (2019)。gydF4y2Ba
Molenkamp, l . w . &德容,m·j·m·克努森的观察和Gurzhi交通制度在一个二维线。gydF4y2Ba固态电子。gydF4y2Ba37gydF4y2Ba,551 - 553 (1994)。gydF4y2Ba
德容,m . j . m . & Molenkamp l . w .水动力电子流动高机动电线。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba51gydF4y2Ba,13389 - 13402 (1995)。gydF4y2Ba
Taubert, d . et al。电子喷射泵:费米液体的文丘里效应。gydF4y2Baj:。理论物理。gydF4y2Ba109年gydF4y2Ba102412 (2011)。gydF4y2Ba
摩尔,p . j . W。Kushwaha, P。南帝,N。,Schmidt, B. & Mackenzie, A. P. Evidence for hydrodynamic electron flow in PdCoO2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba科学gydF4y2Ba351年gydF4y2Ba,1061 - 1064 (2016)。gydF4y2Ba
Braem, b . a . et al。扫描电子显微镜在粘性流体。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba98年gydF4y2Ba241304 (2018)。gydF4y2Ba
卡西,g M。,J一个roshevich, A. S., Levin, A. D., Kvon, Z. D. & Bakarov, A. K. Stokes flow around an obstacle in viscous two-dimensional electron liquid.科学。代表。gydF4y2Ba10gydF4y2Ba7860 (2020)。gydF4y2Ba
Raichev o . E。卡西,g . M。莱文,a D。&Bakarov, A. K. Manifestations of classical size effect and electronic viscosity in the magnetoresistance of narrow two-dimensional conductors: theory and experiment.理论物理。启BgydF4y2Ba101年gydF4y2Ba235314 (2020)。gydF4y2Ba
卡西,g M。,J一个roshevich, A. S., Levin, A. D., Kvon, Z. D. & Bakarov, A. K. Viscous magnetotransport and Gurzhi effect in bilayer electron system.理论物理。启BgydF4y2Ba103年gydF4y2Ba075303 (2021)。gydF4y2Ba
克雷布斯,z . j . et al .成像静电大坝的破坏石墨烯对弹道和粘性液体。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2106.07212gydF4y2Ba(2021)。gydF4y2Ba
Samaddar, et al。依据当地景点粘性电子流的石墨烯在适度的流动性。gydF4y2BaNano。gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,9365 - 9373 (2021)。gydF4y2Ba
Govorov, a . o . & Heremans j。j水动力效应相互作用费米电子战机。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba92年gydF4y2Ba026803 (2004)。gydF4y2Ba
迪桑特·d·等。在强烈湍流流体力学相关戈薇金属。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba11gydF4y2Ba3997 (2020)。gydF4y2Ba
黄,y & Wang m .非负磁阻电子流体运输的水动力机制的二维材料。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba104年gydF4y2Ba155408 (2021)。gydF4y2Ba
回族,。,Oganesyan, V. & Kim, E. Beyond Ohm’s law: Bernoulli effect and streaming in electron hydrodynamics.理论物理。启BgydF4y2Ba103年gydF4y2Ba235152 (2021)。gydF4y2Ba
Narozhny, b . N。,Gornyi, I. V. & Titov, M. Anti-Poiseuille flow in neutral graphene.理论物理。启BgydF4y2Ba104年gydF4y2Ba075443 (2021)。gydF4y2Ba
Tavakol, y . b . o . & Kim人工电场和电子流体动力学。gydF4y2Ba理论物理。启Res。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba013290 (2021)。gydF4y2Ba
张,G。,Kachorovskii, V., Tikhonov, K. & Gornyi, I. Heating of inhomogeneous electron flow in the hydrodynamic regime.理论物理。启BgydF4y2Ba104年gydF4y2Ba075417 (2021)。gydF4y2Ba
李。,Khodas, M. & Levchenko, A. Conformal maps of viscous electron flow in the Gurzhi crossover.理论物理。启BgydF4y2Ba104年gydF4y2Ba155305 (2021)。gydF4y2Ba
Nazaryan、k·g·利维托夫& l .鲁棒性的涡度电子液体。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2111.09878gydF4y2Ba(2021)。gydF4y2Ba
斯特恩,a . et al .传播和erase-how电子流体动力学可以消除Landauer-Sharvin阻力。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2110.15369gydF4y2Ba(2021)。gydF4y2Ba
安德列夫,a . V。,Kivelson, S. A. & Spivak, B. Hydrodynamic description of transport in strongly correlated electron systems.理论物理。启。gydF4y2Ba106年gydF4y2Ba256804 (2011)。gydF4y2Ba
门多萨,M。,Herrmann, H. J. & Succi, S. Preturbulent regimes in graphene flow.理论物理。启。gydF4y2Ba106年gydF4y2Ba156601 (2011)。gydF4y2Ba
老爹,我。,Tomadin, A., Geim, A. K. & Polini, M. Nonlocal transport and the hydrodynamic shear viscosity in graphene.理论物理。启BgydF4y2Ba92年gydF4y2Ba165433 (2015)。gydF4y2Ba
Alekseev, p . s .负磁阻在粘性流动的二维电子。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba117年gydF4y2Ba166601 (2016)。gydF4y2Ba
佩莱格里诺,f·m·D。老爹,我。,Geim, A. K. & Polini, M. Electron hydrodynamics dilemma: whirlpools or no whirlpools.理论物理。启BgydF4y2Ba94年gydF4y2Ba155414 (2016)。gydF4y2Ba
Galitski, V。,Kargarian, M. & Syzranov, S. Dynamo effect and turbulence in hydrodynamic Weyl metals.理论物理。启。gydF4y2Ba121年gydF4y2Ba176603 (2018)。gydF4y2Ba
Shytov,。,Kong, J. F., Falkovich, G. & Levitov, L. Particle collisions and negative nonlocal response of ballistic electrons.理论物理。启。gydF4y2Ba121年gydF4y2Ba176805 (2018)。gydF4y2Ba
持有人,t . et al .弹道和水动力magnetotransport在狭窄的通道。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2BaOne hundred.gydF4y2Ba245305 (2019)。gydF4y2Ba
Levitov, l . & Falkovich g电子粘度,当前石墨烯的漩涡和消极的非局部阻力。gydF4y2BaNat。物理。gydF4y2Ba12gydF4y2Ba,672 - 676 (2016)。gydF4y2Ba
Falkovich、g·利维托夫& l .连接的潜在空间分布和电流粘性电子产品。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba119年gydF4y2Ba066601 (2017)。gydF4y2Ba
Danz s & Narozhny b . n .涡度的粘性在石墨烯电子流动。gydF4y2Ba2 d板牙。gydF4y2Ba7gydF4y2Ba035001 (2020)。gydF4y2Ba
加巴纳,一个。,Polini, M., Succi, S., Tripiccione, R. & Pellegrino, F. M. D. Prospects for the detection of electronic preturbulence in graphene.理论物理。启。gydF4y2Ba121年gydF4y2Ba236602 (2018)。gydF4y2Ba
Meltzer, a . Y。,Levin, E. & Zeldov, E. Direct reconstruction of two-dimensional currents in thin films from magnetic-field measurements.理论物理。启:。gydF4y2Ba8gydF4y2Ba064030 (2017)。gydF4y2Ba
Kiselev,依& Schmalian j .粘性电子流的边界条件。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba99年gydF4y2Ba035430 (2019)。gydF4y2Ba
森林,j . m . et al .抑制磁阻的薄WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba片的表面氧化。gydF4y2BaACS达成。板牙。接口gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,23175 - 23180 (2017)。gydF4y2Ba
詹金斯,et al。成像分解在石墨烯电阻运输。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2002.05065gydF4y2Ba(2020)。gydF4y2Ba
Gooth, j . et al。热的水动力和电子签名在钨diphosphide电子流体。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba9gydF4y2Ba4093 (2018)。gydF4y2Ba
Berdyugin,人工智能等测量流体粘度石墨烯的电子。gydF4y2Ba科学gydF4y2Ba364年gydF4y2Ba,162 - 165 (2019)。gydF4y2Ba
金,m . et al .控制石墨烯的电子电子之间的相互作用距离筛选。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba11gydF4y2Ba2339 (2020)。gydF4y2Ba
末,j . et al .整改水动力流在一个封装石墨烯特斯拉阀。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2008.04862gydF4y2Ba(2020)。gydF4y2Ba
崔Y.-G。Doan, M。,Choi, G. & Chernodub, M. N. Pseudo-hydrodynamic flow of quasiparticles in semimetal WTe2gydF4y2Ba在室温下。预印在gydF4y2Bahttps://doi.org/10.48550/arXiv.2201.08331gydF4y2Ba(2022)。gydF4y2Ba
阿里,m . n . et al。大型非饱和在WTe磁阻gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba自然gydF4y2Ba514年gydF4y2Ba,205 - 208 (2014)。gydF4y2Ba
王,p . et al。兰多量化和高度移动费米子在绝缘体。gydF4y2Ba自然gydF4y2Ba589年gydF4y2Ba,225 - 229 (2021)。gydF4y2Ba
Kumar: et al .极高磁电阻和电导率的ⅱ型外尔半金属WPgydF4y2Ba2gydF4y2Ba和拖把gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba8gydF4y2Ba1642 (2017)。gydF4y2Ba
王,l . et al .调优magnetotransport补偿半金属原子尺度。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba6gydF4y2Ba8892 (2015)。gydF4y2Ba
Lv, y y。等。实验观察二型半金属WTe新形式的各向异性Adler-Bell-Jackiw异常gydF4y2Ba1.98gydF4y2Ba晶体在quasiclassical政权。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba118年gydF4y2Ba096603 (2017)。gydF4y2Ba
阿里,m . n等。相关的晶体质量和极端的WTe磁阻gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2BaEurophys。列托人。gydF4y2Ba110年gydF4y2Ba67002 (2015)。gydF4y2Ba
吴,y . et al。温度引起谨言在WTe过渡gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba115年gydF4y2Ba166602 (2015)。gydF4y2Ba
朱,z . et al。量子振荡,热电系数,semimetallic WTe的费密面gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba理论物理。启。gydF4y2Ba114年gydF4y2Ba176601 (2015)。gydF4y2Ba
香,F.-X。,Veldhorst, M., Dou, S.-X. & Wang, X.-L. Multiple Fermi pockets revealed by Shubnikov–de Haas oscillations in WTe2gydF4y2Ba。gydF4y2BaEurophys。列托人。gydF4y2Ba112年gydF4y2Ba37009 (2015)。gydF4y2Ba
张问:et al .谨言转换引起的表面温度和掺杂量型II韦尔半金属候选人Td WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba理论物理。地位相当于当时快速卷。gydF4y2Ba11gydF4y2Ba,1700209 (2017)。gydF4y2Ba
罗,y . et al .霍尔效应非常大的磁阻半金属WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba达成。理论物理。列托人。gydF4y2Ba107年gydF4y2Ba182411 (2015)。gydF4y2Ba
Kirtley, j . R。,Tsuei, C. C. & Moler, K. A. Temperature dependence of the half-integer magnetic flux quantum.科学gydF4y2Ba285年gydF4y2Ba,1373 - 1375 (1999)。gydF4y2Ba
涡旋Kalisky, et al。行为双重边界附近underdoped Ba (FegydF4y2Ba1−xgydF4y2Ba有限公司gydF4y2BaxgydF4y2Ba)gydF4y2Ba2gydF4y2Ba作为gydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba83年gydF4y2Ba064511 (2011)。gydF4y2Ba
Embon l . et al。探索动力学和寄单漩涡在纳米尺度超导体。gydF4y2Ba科学。代表。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba7598 (2015)。gydF4y2Ba
Kremen, a . et al .机械控制个人超导漩涡。gydF4y2BaNano。gydF4y2Ba16gydF4y2Ba,1626 - 1630 (2016)。gydF4y2Ba
Embon, l . et al .成像的超快动力学和超导涡旋流动不稳定。gydF4y2BaCommun Nat。gydF4y2Ba8gydF4y2Ba85 (2017)。gydF4y2Ba
张,i . p . et al .成像各向异性在FeSe涡动力学。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2BaOne hundred.gydF4y2Ba024514 (2019)。gydF4y2Ba
Anahory, y . et al . SQUID-on-tip单电子自旋为轨迹和超低温nanomagnetic成像灵敏度。gydF4y2Ba纳米级gydF4y2Ba12gydF4y2Ba,3174 - 3182 (2020)。gydF4y2Ba
胡贝尔,m . e . et al .直流鱿鱼系列数组与120 MHz带宽放大器。gydF4y2BaIEEE反式。达成。Supercond。gydF4y2Ba11gydF4y2Ba,1251 - 1256 (2001)。gydF4y2Ba
克勒,a . et al。自对准纳米鱿鱼小费。gydF4y2BaNano。gydF4y2Ba10gydF4y2Ba,1046 - 1049 (2010)。gydF4y2Ba
克勒,超导量子干涉器件a . et al .扫描提示纳米磁成像的现象。gydF4y2Ba启科学。Instrum。gydF4y2Ba83年gydF4y2Ba073702 (2012)。gydF4y2Ba
Halbertal, d . et al .纳米热成像量子系统的耗散。gydF4y2Ba自然gydF4y2Ba539年gydF4y2Ba,407 - 410 (2016)。gydF4y2Ba
百老汇,d . a . et al。提高电流密度和磁化重建通过矢量磁场测量。gydF4y2Ba理论物理。启:。gydF4y2Ba14gydF4y2Ba024076 (2020)。gydF4y2Ba
Guerrero-Becerra, k。,佩莱格里诺,f·m·D。&Polini, M. Magnetic hallmarks of viscous electron flow in graphene.理论物理。启BgydF4y2Ba99年gydF4y2Ba041407 (2019)。gydF4y2Ba
Hasdeo, e . H。埃克斯特龙,J。,Idrisov, E. G. & Schmidt, T. L. Electron hydrodynamics of two-dimensional anomalous Hall materials.理论物理。启BgydF4y2Ba103年gydF4y2Ba125106 (2021)。gydF4y2Ba
郭,H。,Ilseven, E., Falkovich, G. & Levitov, L. S. Higher-than-ballistic conduction of viscous electron flows.Proc。《科学。美国gydF4y2Ba114年gydF4y2Ba,3068 - 3073 (2017)。gydF4y2Ba
穆勒,M。,Schmalian, J. & Fritz, L. Graphene: a nearly perfect fluid.理论物理。启。gydF4y2Ba103年gydF4y2Ba,2 - 5 (2009)。gydF4y2Ba
Principi,。,Vignale, G., Carrega, M. & Polini, M. Bulk and shear viscosities of the two-dimensional electron liquid in a doped graphene sheet.理论物理。启BgydF4y2Ba93年gydF4y2Ba125410 (2016)。gydF4y2Ba
Scaffidi, T。南帝,N。,Schmidt, B., Mackenzie, A. P. & Moore, J. E. Hydrodynamic electron flow and Hall viscosity.理论物理。启。gydF4y2Ba118年gydF4y2Ba226601 (2017)。gydF4y2Ba
Svintsov, d . Hydrodynamic-to-ballistic交叉在狄拉克材料。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba97年gydF4y2Ba121405 (2018)。gydF4y2Ba
Burmistrov, i S。戈尔茨坦,M。科特,M。,Kurilovich, V. D. & Kurilovich, P. D. Dissipative and Hall viscosity of a disordered 2D electron gas.理论物理。启。gydF4y2Ba123年gydF4y2Ba26804 (2019)。gydF4y2Ba
Ledwith, P。郭,H。,Shytov,。&Levitov, L. Tomographic dynamics and scale-dependent viscosity in 2D electron systems.理论物理。启。gydF4y2Ba123年gydF4y2Ba116601 (2019)。gydF4y2Ba
Narozhny, b . n . & shutt m .石墨烯的磁流体动力学:剪切粘度和大厅。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2BaOne hundred.gydF4y2Ba035125 (2019)。gydF4y2Ba
Alekseev p s & Dmitriev, a . p .粘度二维电子。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba102年gydF4y2Ba241409 (2020)。gydF4y2Ba
Toshio, R。,Takasan, K. & Kawakami, N. Anomalous hydrodynamic transport in interacting noncentrosymmetric metals.理论物理。启Res。gydF4y2Ba2gydF4y2Ba032021 (2020)。gydF4y2Ba
Narozhny, b . N。,Gornyi, I. V. & Titov, M. Hydrodynamic collective modes in graphene.理论物理。启BgydF4y2Ba103年gydF4y2Ba115402 (2021)。gydF4y2Ba
Alekseev, p . s . et al .产生粘性间流体。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba98年gydF4y2Ba125111 (2018)。gydF4y2Ba
Alekseev p s . et al .非单调二维粘性流体间的磁阻在几何学。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba97年gydF4y2Ba085109 (2018)。gydF4y2Ba
戴尔,圣l . &梅兹勒,w .费米表面费米附近波动和单电子激发态不稳定在二维空间中。gydF4y2Ba理论物理。启BgydF4y2Ba73年gydF4y2Ba045127 (2006)。gydF4y2Ba
确认gydF4y2Ba
我们感谢m Shavit和v . Steinberg讨论。这项工作是支持的欧洲研究委员会(ERC)在欧盟的地平线2020研究和创新计划(批准号785971),科学研究和发展基金会提供的资金(GIF;批准号我- 1505 - 303.10/2019)和以色列科学基金会(安全部队;批准号994/19)。G.F.得到了科学卓越中心在威斯康星州,西蒙斯基金会(批准号662962),欧盟地平线2020计划(批准号873028),美巴两个民族的科学基金会(BSF; grant no. 2018033) and NSF–BSF (grant no. 2020765). B.Y. acknowledges financial support by the ERC (Consolidator NonlinearTopo Project, grant no. 815869) and the ISF (grant no. 2932/21). E.Z. acknowledges the support of the Andre Deloro Prize for Scientific Research. L.S.L. and E.Z. acknowledge the support of the Sagol Weizmann–MIT Bridge Program. M.H. and E.Z. acknowledge the support of the Leona M. and Harry B. Helmsley Charitable Trust grant no. 2018PG-ISL006 and 2112-04911. A.K.P. acknowledges postdoctoral fellowship support from the Council for Higher Education, Israel, through the Study in Israel program.
作者信息gydF4y2Ba
作者和联系gydF4y2Ba
贡献gydF4y2Ba
A.A.-S。,电视,A.K. and E.Z. conceived the experiments. A.K.P. and M.H. grew and characterized the bulk WTe2gydF4y2Ba晶体。A.K.捏造和设备特点。电视和A.A.-S。说磁成像进行测量和数据分析。起始点和Y.M.捏造套装与sot文件和音叉的反馈。A.Y.M.了电流密度重建方法。M.E.H.设计和建造说读出系统。陈怡如,T.H. and B.Y. performed the band structure and electron–electron scattering calculations. T.H. developed the vortex stability model. A.A.-S. performed the finite-element numerical simulations. G.F., L.S.L. and E.Z. developed the para-hydrodynamic model. A.A.-S., T.V., T.H., A.K.P., E.Z., G.F. and L.S.L. wrote the manuscript with contributions from the rest of the authors.
相应的作者gydF4y2Ba
道德声明gydF4y2Ba
相互竞争的利益gydF4y2Ba
作者宣称没有利益冲突。gydF4y2Ba
同行评审gydF4y2Ba
同行审查的信息gydF4y2Ba
自然gydF4y2Ba谢谢Ilya Sochnikov, Uri Vool,另,匿名的,审稿人(s)为他们的贡献的同行评审工作。gydF4y2Ba同行审查报告gydF4y2Ba是可用的。gydF4y2Ba
额外的信息gydF4y2Ba
出版商的注意gydF4y2Ba施普林格自然保持中立在发表关于司法主权地图和所属机构。gydF4y2Ba
扩展数据数据和表gydF4y2Ba
扩展数据图1运输散装WTe的表征gydF4y2Ba2gydF4y2Ba单一的晶体。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba电阻率,gydF4y2Baρ\ (\ \)gydF4y2Ba纯度最高,作为温度的函数的晶体。在gydF4y2Ba\ (T = \)gydF4y2Ba2 K,电阻率gydF4y2Ba\(\ \ρ= \)gydF4y2Ba0.23µΩ·厘米对应gydF4y2Ba\(存款准备金率\ \ \丛)gydF4y2Ba3250年。插图:晶体的光学图像优化质量增长。gydF4y2BabgydF4y2Ba磁阻,gydF4y2Ba\(=先生\压裂{\ρ(B) - \ρ(0)}{\ρ(0)}\)gydF4y2Ba,作为一个在2 K显示磁场的函数gydF4y2Ba\(丛,\ \ \)gydF4y2Ba62000年9 T。gydF4y2BacgydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ \先生()gydF4y2Bavs。gydF4y2Ba存款准备金率\ (\)gydF4y2Ba在gydF4y2Ba\ (T = \)gydF4y2Ba2 K和gydF4y2Ba\ \ (B, = \)gydF4y2Ba9 T的不同晶体合成通量增长(黑点)相比,文献报道值(圆圈)gydF4y2Ba10gydF4y2Ba,gydF4y2Ba62年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba63年gydF4y2Ba,gydF4y2Ba64年gydF4y2Ba。黑线是指南。gydF4y2BadgydF4y2Ba、纵向和横向导率gydF4y2Ba\({\σ}_ {xx} \)gydF4y2Ba和gydF4y2Ba\({\σ}_ {xy} \)gydF4y2Ba与磁场在4.2 K和他们适合这两个乐队模型生成的参数gydF4y2Ba\ ({n} _ {e} \, = \)gydF4y2Ba2.4×10gydF4y2Ba19gydF4y2Ba厘米gydF4y2Ba−3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({n} _ {h} = \)gydF4y2Ba2.3×10gydF4y2Ba19gydF4y2Ba厘米gydF4y2Ba−3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\({\μ}_ {e} = \)gydF4y2Ba5.1×10gydF4y2Ba5gydF4y2Ba厘米gydF4y2Ba2gydF4y2Ba/ Vs和gydF4y2Ba\({\μ}_ {h} = \)gydF4y2Ba2.7×10gydF4y2Ba5gydF4y2Ba厘米gydF4y2Ba2gydF4y2Ba/ Vs。gydF4y2Ba
扩展数据图2依赖重建电流密度的假设说扫描高度。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,数值模拟gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba归一化平均电流密度gydF4y2Ba\({我}_ {0}/ W \)gydF4y2Ba在加沙地带gydF4y2Ba\ \(θ={35}^{\保监会}\)gydF4y2Ba样品的gydF4y2Ba\ (D / W = \)gydF4y2Ba0.28和gydF4y2Ba习\ (\ \ = \)gydF4y2Ba200海里。张成的空间规模的颜色gydF4y2Ba\下午(\ \)gydF4y2Ba0.05。gydF4y2Ba抵扣gydF4y2Ba、电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba重构反演的测量gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba在WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba样一个与gydF4y2Ba\ \(θ={35}^{\保监会}\)gydF4y2Ba假设有效说扫描的高度gydF4y2Ba= \ \ \ (h)gydF4y2Ba20 nm (gydF4y2BabgydF4y2Ba),50海里(gydF4y2BacgydF4y2Ba)、100 nm (gydF4y2BadgydF4y2Ba)和150 nm (gydF4y2BaegydF4y2Ba)。名义扫描高度是50 nm。张成的空间规模的颜色gydF4y2Ba\下午(\ \)gydF4y2Ba0.05。gydF4y2Baf jgydF4y2Ba一样,gydF4y2Ba安妮gydF4y2Ba,但对于gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba在颜色的规模gydF4y2Ba\下午(\ \)gydF4y2Ba1。gydF4y2Bak ogydF4y2Ba一样,gydF4y2Baf jgydF4y2Ba,但在颜色的规模扩大gydF4y2Ba\下午(\ \)gydF4y2Ba0.05。的gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} \)gydF4y2Ba漩涡逆流当前在钱伯斯(浅蓝色)是解决大型人工响背景外的边缘地带。gydF4y2Ba
扩展数据图3当前概要文件在狭窄的非盟和WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba条。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,一个统一的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba在gydF4y2Ba\ (W = \)gydF4y2Ba550纳米带光(绿线)gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x) \)gydF4y2Ba在高度计算吗gydF4y2Ba= \ \ \ (h)gydF4y2Ba150海里。的gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba(绿色虚线符号)然后重建的反演计算gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x) \)gydF4y2Ba,显示了不可避免的扭曲和响了。的gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba重建的实验gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x) \)gydF4y2Ba在非盟地带(黑线)显示一致性与电阻均匀电流分布的政权。gydF4y2BabgydF4y2Ba一样(gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba)泊肃叶当前配置文件(浅蓝色)gydF4y2Ba\ (D / W = \)gydF4y2Ba0.28和无滑动边界条件。重建的gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba从实验测量gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x) \)gydF4y2Ba在WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba带(黑)与理论不一致的重建gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba(蓝色的点)gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x) \)gydF4y2Ba泊肃叶对应配置文件。gydF4y2BacgydF4y2Ba一样(gydF4y2BabgydF4y2Ba)水动力流gydF4y2Ba\ (D / W = \)gydF4y2Ba0.28和滑移长度gydF4y2Ba习\ (\ \ = \)gydF4y2Ba200海里(浅蓝色)显示良好理论重构之间的通信gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba(蓝色的点)和实验gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba(黑)符合的结论主要文本。gydF4y2BadgydF4y2Ba一样(gydF4y2BabgydF4y2Ba)水动力流gydF4y2Ba\ (D / W = \)gydF4y2Ba0.28和没有压力边界条件(浅蓝色)。重建的理论gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba(蓝色的点)低估了实验gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba(黑)支持有限的结论滑移长度。gydF4y2BaegydF4y2Ba- - - - - -gydF4y2BaggydF4y2Ba,对比理论计算当前配置文件在水动力机制gydF4y2Ba\ \(ξ= \)gydF4y2Ba200海里(浅蓝色线)和弹道流(光红线)边界的反射系数gydF4y2Ba\ (r \ = \)gydF4y2Ba0(完全扩散)(gydF4y2BaegydF4y2Ba),gydF4y2Ba\ (r \ = \)gydF4y2Ba0.5 (gydF4y2BafgydF4y2Ba),gydF4y2Ba\ (r \ = \)gydF4y2Ba1(镜面)(gydF4y2BaggydF4y2Ba)。实线显示gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x) \)gydF4y2Ba从方程式计算。gydF4y2Ba2gydF4y2Ba和gydF4y2Ba3gydF4y2Ba在虚线当前概要文件从计算相应的重建gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x) \)gydF4y2Ba。这些结果证明使用重构当前概要文件带几何困难区分有限的水动力流滑移长度和弹道运输,相比截然不同的涡稳定相图在这两个政权。gydF4y2Ba
扩展数据图4比较盟和WTe的字段和当前配置文件gydF4y2Ba2gydF4y2Ba设备C。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba在非盟的样本gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba180°(无花果一样。gydF4y2Ba1 fgydF4y2Ba)。gydF4y2BabgydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba归一化的gydF4y2Ba\({我}_ {0}/ W \)gydF4y2Ba(无花果一样。gydF4y2Ba1 dgydF4y2Ba)。gydF4y2BacgydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba(无花果一样。gydF4y2Ba1克gydF4y2Ba)。gydF4y2BadgydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba在WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba样品与gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba180°。gydF4y2BaegydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba。gydF4y2BafgydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba。gydF4y2BaggydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba在非盟的样本gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba45°(无花果一样。gydF4y2Ba1 lgydF4y2Ba)。gydF4y2BahgydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba(无花果一样。gydF4y2Ba1 jgydF4y2Ba)。gydF4y2Ba我gydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba(无花果一样。gydF4y2Ba1米gydF4y2Ba)。gydF4y2BajgydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba在WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba样品与gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba45°。gydF4y2BakgydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba。gydF4y2BalgydF4y2Ba,重建的电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba(扩展数据图一样。gydF4y2Ba9 ngydF4y2Ba)。gydF4y2Ba
扩展数据图5没有目前在WTe反演可视化漩涡gydF4y2Ba2gydF4y2Ba设备。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba在WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba样品与gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba20°。gydF4y2BabgydF4y2Ba相同的数据后,沿着虚线减法的平均场,gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) - [{B} _ {z} (x, y = 1.22 \ {\ rm{\μ}}{\ rm {m}}) + {B} _ {z} (x, y = -1.22 \ {\ rm{\μ}}{\ rm {m}})) / 2 \)gydF4y2Ba,露出一个逆时针的漩涡在左室产生一个积极的gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} \)gydF4y2Ba(红色)和消极的顺时针漩涡gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} \)gydF4y2Ba(蓝色)正确的室。gydF4y2Bac - dgydF4y2Ba,相应的水动力数值模拟政权显示gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba(gydF4y2BadgydF4y2Ba),gydF4y2Ba\ ({B} _ {z} (x, y) \)gydF4y2Ba背景减法(后gydF4y2BacgydF4y2Ba)。gydF4y2Bae-tgydF4y2Ba一样(gydF4y2Ba模拟gydF4y2Ba)gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba35°54°、72°、90°样本。gydF4y2Ba
扩展数据图6对比涡度和旋转的流。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba涡度的数值计算gydF4y2Ba\ ({\ boldsymbol{\ω}}= \微分算符\ * {\ boldsymbol {J}} \)gydF4y2Ba归一化的gydF4y2Ba\({我}_ {0}/ {W} ^ {2} \)gydF4y2Ba在水动力机制gydF4y2Ba= \ \ \ (D)gydF4y2Ba155海里,gydF4y2Ba习\ (\ \ = \)gydF4y2Ba在200纳米gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba35°样本。规范化的颜色在加沙地区,涡度的1,非常饱和,以显示钱伯斯的涡度。gydF4y2BabgydF4y2Ba计算层流(红色)和旋转的(蓝色)流线在同一几何。gydF4y2Bac - dgydF4y2Ba一样(gydF4y2Baa - bgydF4y2Ba)gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba72°样本。gydF4y2Ba
扩展数据图7图简化为纯电阻,水动力和弹道流。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,如果样品是纯电阻,电流泄漏进入室,形成电流偶极子作为反距离平方衰减。gydF4y2BabgydF4y2Ba,一个纯粹的水动力流,没有层流从加沙地带(红色)泄漏到室。相反,附近的涡形成的孔径室(蓝色)为了减少剪切速度剖面的梯度。gydF4y2BacgydF4y2Ba,在纯粹的弹道流,只有几何形状决定了流线,产生涡(蓝色)的中心定位室附近的中心。gydF4y2Ba
扩展数据图8费密面和电子平均自由程。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,费密面gydF4y2Ba\ ({k} _ {z} = 0 \)gydF4y2Ba。典型的半金属补偿,小电子和洞的口袋出现接近补偿点。如果孔密度略大于电子密度,费米表面特征γ点附近的洞的口袋(红色)和电子口袋(蓝色)。gydF4y2BabgydF4y2Ba,gydF4y2Ba\ ({l} _ {ee} \)gydF4y2Ba计算从情商。gydF4y2Ba14gydF4y2Ba20乐队作为温度的函数(红点)。为gydF4y2Ba\ (T = \)gydF4y2Ba145 K,我们也显示的值较小数量的乐队。蓝线表示上下估计gydF4y2Ba\ ({T} ^ {2} \)gydF4y2Ba的依赖关系gydF4y2Ba\ ({l} _ {ee} \)gydF4y2Ba,下一个对应于低温渐近。gydF4y2Ba
扩展数据图9 WTe的AFM图像gydF4y2Ba2gydF4y2Ba样品和额外vortical-to-laminar转换。gydF4y2Ba
一个gydF4y2Ba,AFM图像样本的主要文本的分析gydF4y2Ba\ (W = \)gydF4y2Ba550海里,gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba900海里,gydF4y2Ba= \ \ \ (d)gydF4y2Ba48海里,孔径角gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba20°,35°54°、72°、90°、120°。gydF4y2BabgydF4y2Ba示例B用于扩展数据图。gydF4y2Ba9 d-lgydF4y2Ba与gydF4y2Ba\ (W = \)gydF4y2Ba350海里,gydF4y2Ba\ (R = \)gydF4y2Ba450海里,gydF4y2Ba\ (\ d = \)gydF4y2Ba23海里。gydF4y2BacgydF4y2Ba示例C与gydF4y2Ba\ (W = \)gydF4y2Ba770海里,gydF4y2Ba= \ \ \ (d)gydF4y2Ba30海里,gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba950、725和500海里(扩展数据图。gydF4y2Ba9先生gydF4y2Ba底部)和双驱动几何部分(扩展数据图。gydF4y2Ba10gydF4y2Ba)。gydF4y2Bad-lgydF4y2Ba,从单涡流过渡到两个漩涡层流示例B。gydF4y2Bad-fgydF4y2Ba、测量单涡状态在设备BgydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba40°和相应的水动力模拟的政权gydF4y2Ba= \ \ \ (D)gydF4y2Ba123海里,gydF4y2Ba习\ (\ \ = \)gydF4y2Ba200海里。gydF4y2BadgydF4y2Ba,测量电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba归一化的gydF4y2Ba\({我}_ {0}/ W \)gydF4y2Ba在gydF4y2Ba\({我}_ {0}\,= \)gydF4y2Ba25µA。gydF4y2BaegydF4y2Ba、模拟gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba。gydF4y2BafgydF4y2Ba、模拟电流流线显示层流(红色)流在中央地带和涡流室(蓝色)。gydF4y2Ba胃肠道gydF4y2Ba,(d-f)一样gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba60°显示香蕉状涡,从一个过渡到double-vortex状态。gydF4y2Baj-lgydF4y2Ba,(d-f)一样gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba100°,显示层流。gydF4y2Ba先生gydF4y2Ba,旋转的流示例C具有不同几何参数。电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba在示例CgydF4y2Ba\ (W \ = \)gydF4y2Ba770海里,gydF4y2Ba= \ \ \ (d)gydF4y2Ba30 nm和各种室参数:gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba24°和gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba950海里(gydF4y2Ba米gydF4y2Ba),gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba45°和gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba950海里(gydF4y2BangydF4y2Ba),gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba60°和gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba950海里(gydF4y2BaogydF4y2Ba),gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba180°和gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba950海里(gydF4y2BapgydF4y2Ba),gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba45°和gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba725海里(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba),gydF4y2Ba\(θ\ \ = \)gydF4y2Ba60°和gydF4y2Ba\ (R \ = \)gydF4y2Ba500海里(gydF4y2BargydF4y2Ba)。层流中观察到(p),而涡流存在于所有其余的几何图形。gydF4y2Ba
扩展数据图10 Vortex-antivortex形成双驱动几何。gydF4y2Ba
fgydF4y2Ba实验,导出电流密度gydF4y2Ba\ ({J} _ {y} (x, y) \)gydF4y2Ba(上面一行)gydF4y2Ba\ ({J} _ {x} (x, y) \)gydF4y2Ba(底下一行)在非盟和WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba样本。gydF4y2Baa、bgydF4y2Ba,目前gydF4y2Ba\({我}_ {L} \, = \)gydF4y2Ba50µA驱动方向上在左边带没有当前应用于正确的结果在一个漩涡在WTegydF4y2Ba2gydF4y2Ba室在gydF4y2BabgydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Bac, dgydF4y2Ba,Counterpropagating电流gydF4y2Ba\({我}_ {L} = \)gydF4y2Ba50个µA和gydF4y2BaR \ ({} _ {} = - \)gydF4y2Ba50µA应用于左右带,形成一个巨大的漩涡gydF4y2BadgydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Bae, fgydF4y2Ba,Copropagating电流gydF4y2Ba\({我}_ {L} = \)gydF4y2Ba50个µA和gydF4y2BaR \ ({} _ {} \, = \)gydF4y2Ba50µA应用于这两条生成一对vortex-antivortexgydF4y2BafgydF4y2Ba2gydF4y2Ba。gydF4y2Bag-lgydF4y2Ba,电流密度的数值模拟gydF4y2BaJgydF4y2BaygydF4y2Ba(gydF4y2BaxgydF4y2Ba,gydF4y2BaygydF4y2Ba(上面一行),gydF4y2BaJgydF4y2BaxgydF4y2Ba(gydF4y2BaxgydF4y2Ba,gydF4y2BaygydF4y2Ba(中间行)和相应的简化(底下一行)的电阻和水动力机制三个当前配置。层流流线是红色和蓝色的漩涡流线。实验数据获得的像素大小10 nm,收购时间40 ms /像素,图像大小为600×350像素/形象。gydF4y2Ba
补充信息gydF4y2Ba
补充视频1gydF4y2Ba
模拟vortical-to-laminar para-hydrodynamic政权过渡和流动gydF4y2BaθgydF4y2Ba。电流密度的数值模拟gydF4y2BaJgydF4y2BaxgydF4y2Ba(gydF4y2BaxgydF4y2Ba,gydF4y2BaygydF4y2Ba)(右上角)和相应的简化(右下角)在双室几何增加孔径角gydF4y2BaθgydF4y2Ba为gydF4y2BaDgydF4y2Ba/gydF4y2BaWgydF4y2Ba= 0.28。左边的面板显示了涡稳定相图与没有压力边界条件如图3所示。紫色的点是不同的价值gydF4y2BaθgydF4y2Ba沿着gydF4y2BaDgydF4y2Ba/gydF4y2BaWgydF4y2Ba= 0.28线。为gydF4y2BaθgydF4y2Ba≤54°,每室有一个漩涡(蓝色流线)。当增加gydF4y2BaθgydF4y2Ba此外,层流(红色流线)每个室中的单涡分裂成两个漩涡,是稳定的gydF4y2BaθgydF4y2Ba≤60°。为gydF4y2BaθgydF4y2Ba> 60°,层流流线填满室的整个区域。gydF4y2Ba
补充视频2gydF4y2Ba
模拟vortical-to-laminar quasi-ballistic政权过渡和流动gydF4y2BaθgydF4y2Ba。电流密度数值模拟进行gydF4y2BaJgydF4y2BaxgydF4y2Ba(gydF4y2BaxgydF4y2Ba,gydF4y2BaygydF4y2Ba)(右上角)和相应的简化(右下角)在双室几何增长gydF4y2BaθgydF4y2Ba为gydF4y2BaDgydF4y2Ba/gydF4y2BaWgydF4y2Ba= 1.5。左边的面板显示了涡稳定相图与没有压力边界条件如图3所示。紫色的点是不同的价值gydF4y2BaθgydF4y2Ba沿着gydF4y2BaDgydF4y2Ba/gydF4y2BaWgydF4y2Ba= 1.5线。随着gydF4y2BaθgydF4y2Ba层流流线(红色)逐渐渗透更深进毒气室,扭曲了漩涡(蓝色流线),迫使他们向外边界。漩涡的灭绝gydF4y2BaθgydF4y2Ba≌gydF4y2Ba150°没有分裂成双漩涡,在水动力政权一样补充视频1。为gydF4y2BaθgydF4y2Ba> 150°,层流流线填满室的整个区域。gydF4y2Ba
权利和权限gydF4y2Ba
关于这篇文章gydF4y2Ba
引用这篇文章gydF4y2Ba
Aharon-Steinberg,。Volkl, T。,Kaplan, A.et al。gydF4y2Ba直接观察电子流体的漩涡。gydF4y2Ba自然gydF4y2Ba607年gydF4y2Ba,74 - 80 (2022)。https://doi.org/10.1038/s41586 - 022 - 04794 - ygydF4y2Ba
收到了gydF4y2Ba:gydF4y2Ba
接受gydF4y2Ba:gydF4y2Ba
发表gydF4y2Ba:gydF4y2Ba
发行日期gydF4y2Ba:gydF4y2Ba
DOIgydF4y2Ba:gydF4y2Bahttps://doi.org/10.1038/s41586 - 022 - 04794 - ygydF4y2Ba
本文引用的gydF4y2Ba
可视化的大部分新形式和光电流边缘流在各向异性半金属gydF4y2Ba
自然物理gydF4y2Ba(2023)gydF4y2Ba
Para-hydrodynamics从弱表面散射在超净薄的薄片gydF4y2Ba
自然通讯gydF4y2Ba(2023)gydF4y2Ba
评论gydF4y2Ba
通过提交评论你同意遵守我们的gydF4y2Ba条款gydF4y2Ba和gydF4y2Ba社区指导原则gydF4y2Ba。如果你发现一些滥用或不符合我们的条件或准则请国旗是不合适的。gydF4y2Ba
