发现一对UTe密度波状态gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba

大部分库珀对固化物绝对是拓扑当超导和超流体的订单参数表现出负宇称gydF4y2Ba^{33gydF4y2Ba,gydF4y2Ba34gydF4y2Ba}Δ(gydF4y2BakgydF4y2Ba)=−Δ(−gydF4y2BakgydF4y2Ba与spin-triplet配对)。这种情况是由液体的缩影gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他唯一已知拓扑库珀对冷凝物gydF4y2Ba^{35gydF4y2Ba,gydF4y2Ba36gydF4y2Ba}。尽管没有散装超导体展览一个明确拓扑Δ(gydF4y2BakgydF4y2Ba),注意最近集中在复合犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba作为一个有前途的候选人gydF4y2Ba^{1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba2gydF4y2Ba,gydF4y2Ba3gydF4y2Ba,gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba,gydF4y2Ba5gydF4y2Ba,gydF4y2Ba6gydF4y2Ba,gydF4y2Ba7gydF4y2Ba,gydF4y2Ba8gydF4y2Ba,gydF4y2Ba9gydF4y2Ba,gydF4y2Ba10克ydF4y2Ba,gydF4y2Ba11gydF4y2Ba,gydF4y2Ba12gydF4y2Ba}。这种材料是超导临界温度以下gydF4y2BaTgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 1.65 K。其极高的临界磁场和骑士的最小抑制转变gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba进入超导状态都意味着spin-triplet超导gydF4y2Ba^{1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba2gydF4y2Ba}。温度gydF4y2Ba^{4 gydF4y2Ba}、磁场gydF4y2Ba^{4 gydF4y2Ba,gydF4y2Ba5gydF4y2Ba}和角依赖gydF4y2Ba^5gydF4y2Ba超导准粒子的热导率都是指示性的超导能隙节点gydF4y2Ba^{4 gydF4y2Ba,gydF4y2Ba5gydF4y2Ba,gydF4y2Ba6gydF4y2Ba}。在超导阶段,逆时对称破坏的证据是由极克尔旋转测量gydF4y2Ba^7gydF4y2Ba但在muon-spin-rotation研究缺席gydF4y2Ba^8gydF4y2Ba。此外,超导电子结构可视化时相反UTe台面边缘gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba(划分)表面手性对称gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba。动态,犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba似乎包含强大的铁磁和反铁磁自旋波动gydF4y2Ba^{10克ydF4y2Ba,gydF4y2Ba11gydF4y2Ba}与超导有关。在一起,这些结果符合spin-triplet,因此,负宇称,节点,对称断裂逆时,手性超导体gydF4y2Ba^12gydF4y2Ba。图gydF4y2Ba1gydF4y2Ba展示了一个示意性的晶体结构材料,而无花果。gydF4y2Ba1 cgydF4y2Ba是一个示意图的费密面(gydF4y2BakgydF4y2Ba_xgydF4y2Ba,gydF4y2BakgydF4y2Ba_ygydF4y2Ba)飞机gydF4y2BakgydF4y2Ba_zgydF4y2Ba=gydF4y2Ba0(虚线;ref。gydF4y2Ba^37gydF4y2Ba)。一个模范订单参数Δ(gydF4y2BakgydF4y2Ba)提出gydF4y2Ba^5gydF4y2Ba对乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba也是示意图见图。gydF4y2Ba1 cgydF4y2Ba(实线),但许多人已经提出gydF4y2Ba^12gydF4y2Ba,包括血栓的状态gydF4y2Ba^{24gydF4y2Ba,gydF4y2Ba25gydF4y2Ba}。理论上,这种血栓,如果产生的逆时,海面反射对称破坏,spin-triplet血栓gydF4y2Ba^25gydF4y2Ba。这样一个状态是未知的超导体,但发生在拓扑超流体gydF4y2Ba^3gydF4y2Ba他(ref。gydF4y2Ba^32gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

一般来说,血栓状态是超导体超导有序参数但空间调制gydF4y2Ba^{14gydF4y2Ba,gydF4y2Ba15gydF4y2Ba}。没有流动电流或磁场,传统spin-singlet超导体有订单参数gydF4y2Ba

的gydF4y2BaϕgydF4y2Ba_{年代gydF4y2Ba}宏观量子相位和Δ吗gydF4y2Ba_0gydF4y2Ba多体的冷凝物波函数的振幅。这样的单向血栓调节wavevector订单参数gydF4y2BaPgydF4y2Ba作为gydF4y2Ba

这意味着电子配对潜在的空间变化。相比之下,一个单向车损险调节wavevector的电荷密度gydF4y2Ba问gydF4y2Ba这样gydF4y2Ba

最简单的这三个订单之间的交互可以分析使用Ginzburg-Landau-Wilson自由能密度函数gydF4y2Ba

代表最低之间的耦合超导和密度波状态。gydF4y2Ba

有两个基本可能性:(1)如果ΔgydF4y2Ba_{年代gydF4y2Ba}(gydF4y2BargydF4y2Ba)和ΔgydF4y2Ba_PgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)是主要的订单,他们生成调节的形式gydF4y2Ba\({\ρ}_ {{rm \ P{}}} \离开({\ bf {r}} \) \ propto{\三角洲}_ {{\ rm{年代}}}^{*}{\三角洲}_ {{rm \ P{}}} +{\三角洲}_ {- {rm \ P{}}} ^{*}{\三角洲}_ {{\ rm{年代}}}\)gydF4y2Ba和gydF4y2Ba\({\ρ}_ {2 {rm \ P{}}} \离开({\ bf {r}} \) \ propto{{\三角洲}_ {- {rm \ P{}}} ^{*} \三角洲}_ {{rm \ P {}}} \)gydF4y2Ba控制的,也就是说,两个诱导车损险wavevector血栓;(2)如果ΔgydF4y2Ba_{年代gydF4y2Ba}(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaρgydF4y2Ba_问gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)是主要的订单,他们产生调节gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{\ rm {Q}}} \离开({\ bf {r}} \) \ propto{\三角洲}_ {{\ rm{年代}}}^{*}{\ρ}_ {{\ rm {Q}}} \)gydF4y2Ba,血栓引起的wavevector车损险。在这两种情况下,描述的血栓状态方程(gydF4y2Ba2gydF4y2Ba)存续期间。gydF4y2Ba

探讨乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba等物理,首先需要同时想象任何共存车损险和血栓。最近的实验已经证明了两种技术进步可视化血栓状态。在第一个gydF4y2Ba^{16gydF4y2Ba,gydF4y2Ba17gydF4y2Ba,gydF4y2Ba18gydF4y2Ba,gydF4y2Ba19gydF4y2Ba},凝聚电子对密度的位置gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BangydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),可以通过测量可视化tip-sample约瑟夫森临界电流的平方gydF4y2Ba\({我}_ {{\ rm {J}}} ^{2} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba

在这gydF4y2BaRgydF4y2Ba_NgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)是正常状态结电阻。在第二个血栓可视化技术gydF4y2Ba^{17gydF4y2Ba,gydF4y2Ba20.gydF4y2Ba,gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,gydF4y2Ba22gydF4y2Ba,gydF4y2Ba23gydF4y2Ba}能隙的大小,样本,Δ(gydF4y2BargydF4y2Ba),被定义为一半的能量分离的两个超导相干峰电子态密度gydF4y2BaNgydF4y2Ba(gydF4y2BaEgydF4y2Ba)。这些发生在隧道电导能量Δ签署gydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)和ΔgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),这样gydF4y2Ba

这可以可视化使用normal-insulator-superconductor (NIS)隧道gydF4y2Ba^{20.gydF4y2Ba,gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,gydF4y2Ba22gydF4y2Ba}或superconductor-insulator-superconductor (SIS)从超导隧道STM小费gydF4y2Ba^{17gydF4y2Ba,gydF4y2Ba23gydF4y2Ba,gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba}的能源、超导差距Δ吗gydF4y2Ba_{提示gydF4y2Ba}是已知的先验。gydF4y2Ba

乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba晶体通常坚持显示表面(划分)gydF4y2Ba^{9gydF4y2Ba,gydF4y2Ba24gydF4y2Ba}的示意图(图gydF4y2Ba1 bgydF4y2Ba)确定关键原子周期的研究向量gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba*和gydF4y2BabgydF4y2Ba*。在温度gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 4.2 K,这表面是可视化用STM和一个典型的地形图像gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba图所示)。gydF4y2Ba1 dgydF4y2Ba,而无花果。gydF4y2Ba1 egydF4y2Ba显示了其功率谱密度的傅里叶变换gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba),表面被冲橙色圈倒格子点。先锋UTe STM的研究gydF4y2Ba_2gydF4y2BaAishwarya et al。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba最近发现了一个车损险状态可视化电子态密度gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaEgydF4y2Ba这样的表面)。以及标准maxima表面倒格子点gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba,gydF4y2BaEgydF4y2Ba),傅里叶变换gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaEgydF4y2Ba艾西瓦娅等人)检测到三个新的最大值wavevectors与相称gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba},标志着车损险的存在状态发生温度至少gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 10 K。模仿,我们测量gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)−25 mV VgydF4y2Ba< 25 mVgydF4y2BaTgydF4y2Ba= 4.2 K使用块小费ref等效粘住表面。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba。图gydF4y2Ba2gydF4y2Ba显示了一个典型的地形图像gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)(划分)表面的测量为4.2 K。傅里叶变换gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba)特性表面倒格子点被冲橙色圈图。gydF4y2Ba2gydF4y2Ba插图。同时图像gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba在图10 mV)。gydF4y2Ba2 bgydF4y2Ba表现出典型的调节gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)和它的傅里叶变换gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba在无花果。gydF4y2Ba2摄氏度gydF4y2Ba显示了三个车损险的山峰gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba在gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}被粉碎了蓝色的圆圈。傅里叶反过滤这三个最大值只显示了不相称的车损险的UTe状态gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。总的来说,这种状态主要由不相称的电荷密度调节三个平面wavevectors(划分)gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}发生在温度至少10 K (ref。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba)和特征能量范围内至少25±兆电子伏(ref。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba;gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba1gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

出于这个车损险展现一个不同寻常的发现依赖磁场和随之而来的假设血栓可能存在于这种材料gydF4y2Ba^{24gydF4y2Ba,gydF4y2Ba25gydF4y2Ba},我们接下来考虑直接在UTe血栓检测gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba通过可视化空间调节能源缺口gydF4y2Ba^{17gydF4y2Ba,gydF4y2Ba18gydF4y2Ba,gydF4y2Ba20.gydF4y2Ba,gydF4y2Ba21gydF4y2Ba,gydF4y2Ba22gydF4y2Ba,gydF4y2Ba23gydF4y2Ba}。典型的隧道电导犹特人的签名gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba超导能隙是无花果的例证。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba光谱,态密度gydF4y2Ba\ (N (E = {\ rm {E}} {\ rm {V}}) \ propto {{rm \ d {}} I / V |} {rm \ d {}} _ {{\ rm {N}} {\ rm{我}}{\ rm{年代}}}(V) \)gydF4y2Ba用一块小费gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 280可和结电阻gydF4y2BaRgydF4y2Ba≈5 MΩ。在这种情况下,研究人员发现只有一小滴在隧道电导的能量gydF4y2Ba\ (le | | | E \{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {2}} | \)gydF4y2Ba(ref。gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba),与此同时弱能量最大值gydF4y2BaNgydF4y2Ba(gydF4y2BaEgydF4y2Ba在能隙的边缘)gydF4y2Ba\ \ (E大约下午\{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} \)gydF4y2Ba(无花果。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba插图)。因此,它是具有挑战性的精确确定能源缺口的精确值gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} \)gydF4y2Ba(gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba)。然而,我们一个二阶多项式适合这两个能量极大值测量gydF4y2BaNgydF4y2Ba(gydF4y2BaEgydF4y2Ba,gydF4y2BargydF4y2Ba周围)gydF4y2Ba\ \ (E大约下午\{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} \)gydF4y2BaΔ,评价图像gydF4y2Ba_±gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),这些能量,然后得出一个差距UTe地图gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba作为gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \{你}}{\ rm {T}} {\ rm {e}}} _ {2}} ({\ bf {r}}) \枚[{\三角洲}_ {+}({\ bf {r}}) -{\三角洲}_ {-}({\ bf {r}})] / 2 \)gydF4y2Ba。它的傅里叶变换gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {q}} \) \)gydF4y2Ba提出了gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba显示了三个不相称的能隙调节发生在wavevectorsgydF4y2BaPgydF4y2Ba_{我gydF4y2Ba= 1,2,3gydF4y2Ba}、一致的wavevectors车损险调节在裁判发现。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba。尽管这证据UTe血栓三个州gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba是令人鼓舞的,其脆弱的信噪比由于相干峰意味着传统的浅薄吗gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba方程的精确应用光谱是不够的(gydF4y2Ba6gydF4y2Ba在这种材料。gydF4y2Ba

我们求助于一个著名的技术来提高能量最大值的决议gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaEgydF4y2Ba)测量。通过SIS隧道从小费表现出高电导峰,可以深刻地加强内部的能量分辨率gydF4y2Ba^{26gydF4y2Ba,gydF4y2Ba27gydF4y2Ba,gydF4y2Ba28gydF4y2Ba,gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba,gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba,gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba}。最近,这已经证明在电子流体可视化gydF4y2Ba^{29日gydF4y2Ba}显微镜,有效的能量分辨率gydF4y2BaδEgydF4y2Ba≈10μeV。SIS电流gydF4y2Ba我gydF4y2Ba从超导技巧是由卷积gydF4y2Ba

方程(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba)表明,使用超导小费高相干的尖峰gydF4y2BaEgydF4y2Ba_±gydF4y2Ba=±ΔgydF4y2Ba_{提示gydF4y2Ba}在gydF4y2BaNgydF4y2Ba_{提示gydF4y2Ba}(gydF4y2BaEgydF4y2Ba),通过卷积,大力提高测量分辨率的能量±ΔgydF4y2Ba_{样本gydF4y2Ba}能量最大值发生在gydF4y2BaNgydF4y2Ba_{样本gydF4y2Ba}(gydF4y2BaEgydF4y2Ba);它还会将这些功能的能量gydF4y2BaEgydF4y2Ba=±[ΔgydF4y2Ba_{样本gydF4y2Ba}+ΔgydF4y2Ba_{提示gydF4y2Ba}]。在无花果。gydF4y2Ba3 bgydF4y2Ba,我们展示了gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba光谱的乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba使用超导单晶Nb提示gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 280可。因为隧道电流是由方程(gydF4y2Ba7gydF4y2Ba),清晰的最大值gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba发生在能量±(ΔgydF4y2Ba_{提示gydF4y2Ba}+ΔgydF4y2Ba_{样本gydF4y2Ba})。用这项技术,能量极大值可以确定分辨率比gydF4y2BaδEgydF4y2Ba≤10μeV当gydF4y2BaTgydF4y2Ba< 300可(ref。gydF4y2Ba^{29日gydF4y2Ba})。在这里,我们使用它来提高信噪比的UTegydF4y2Ba_2gydF4y2Ba已经被传统的超导能隙调节技术(gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

的乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba样品冷却到gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 280开gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)(划分)分裂表面以超导Nb提示图所示。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba。这里我们看到一个强大的增强振幅和锐度的最大值gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba相对于图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba。因此,确定的空间安排两个极大值的能量gydF4y2BaEgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaEgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)周围1.6兆电子伏在无花果例证。gydF4y2Ba3 bgydF4y2Ba,我们两个单独的gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)地图样本偏压范围−1.68 mV VgydF4y2Ba<−1.48 mV和1.5 mV VgydF4y2Ba< 1.7 mV,相同的视野(FOV)。每个顶点gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba适合是一个二阶多项式吗gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} = {V} ^ {2} + bV + c \)gydF4y2Ba,实现典型的健康质量gydF4y2BaRgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba= 0.99±0.005。最大强度的能量gydF4y2BaEgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)或gydF4y2BaEgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)然后从合适的参数识别分析(gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba)。细线在无花果。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba指定一个模范的轨迹系列gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba光谱,而无花果。gydF4y2Ba3 dgydF4y2Ba介绍了彩色地图gydF4y2Barm \({\离开。{\ d {}} I / V {rm \ d{}} \右|}_ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba光谱的正面和负面能量一致性山峰沿着这条线。周期性变化的能量对峰值发生是显而易见的,直接证明gydF4y2BaEgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaEgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)调制定期大力但在相反的方向。使用这个gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)测量和拟合过程(gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba)收益率的图像自动解决gydF4y2BaEgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaEgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)。正面和负面的大小UTe超导能源缺口gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba然后gydF4y2Ba下午\({\三角洲}_{\}\离开({\ bf {r}} \) \枚\左| {E} _{下午\}\离开({\ bf {r}} \) \右| - {\ rm{|}}{\三角洲}_ {{\ rm{提示}}}| \)gydF4y2Ba,|ΔgydF4y2Ba_{提示gydF4y2Ba}|是恒定的。这两个独立测量差距Δ地图gydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)和ΔgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)相互空间注册27-pm精确地在每一个位置,这样他们之间的互关联系数gydF4y2BaXgydF4y2Ba≅gydF4y2Ba0.92,这意味着超导能隙调节完全是粒子空穴对称(图。gydF4y2Ba3 e, fgydF4y2Ba,gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba5gydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

从这些和等效数据,犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba超导能隙结构gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _{2}} \离开({\ bf {r}} \右)= \离开({\三角洲}_{+}\离开({\ bf {r}} \右)+{\三角洲}_{-}\离开({\ bf {r}} \) \右)/ 2 \)gydF4y2Ba现在可以检查其空间变化gydF4y2BaδgydF4y2BaΔ(gydF4y2BargydF4y2Ba)通过使用gydF4y2Ba

在这gydF4y2Ba\(左\ \ langle{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \ \纠正\)gydF4y2Ba是在整个视场空间平均。图gydF4y2Ba4gydF4y2Ba显示测量gydF4y2BaδgydF4y2BaΔ(gydF4y2BargydF4y2Ba)在同一视场图。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba。的傅里叶变换gydF4y2BaδgydF4y2BaΔ(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaδgydF4y2BaΔ(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba),提出了无花果。gydF4y2Ba4 bgydF4y2Ba,表面被冲倒格子点橙色圈。三个进一步的山峰被冲红圈表示与不相称的能隙调节wavevectorsgydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}UTe中血栓的状态gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。只关注这三个wavevectorsgydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba},我们执行一个傅里叶反变换显示UTe的空间结构gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba血栓在无花果。gydF4y2Ba4摄氏度gydF4y2Ba(gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba)。这种状态似乎主要是由不相称的超导能隙调节三个平面wavevectors(划分)gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}用能量调节范围10μeV峰特征。gydF4y2Ba

SIS隧道的另一种形态,即测量安德列夫反射的影响。两个超导体有不同的差距大小,当样本偏差电压变化较小的差距(UTe边缘gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba在这种情况下)的化学势其他超导体的安德列夫过程电子传输和孔(洞)(电子)反射+ d电子对传播可以产生一个能量最大gydF4y2Ba我gydF4y2Ba/ dgydF4y2BaVgydF4y2Ba|gydF4y2Ba_{姐姐gydF4y2Ba}(ref。gydF4y2Ba^38gydF4y2Ba),通过实验证明效果良好gydF4y2Ba^39gydF4y2Ba。在这里,通过成像能量的签署gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba_±gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)两个subgap dgydF4y2Ba我gydF4y2Ba/ dgydF4y2BaVgydF4y2Ba|gydF4y2Ba_{姐姐gydF4y2Ba}maxima发现在我们的研究和确定的绿色箭头在无花果。gydF4y2Ba3 bgydF4y2Ba,一个UTe Andreev-resonance衡量标准gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba能源缺口是推测gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{\ rm{一}}}({\ bf {r}})左\枚\[{一}_ {+}({\ bf {r}}) -{一}_ {-}({\ bf {r}}) \右)/ 2 \)gydF4y2Ba。这些数据了gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba7gydF4y2Ba和显示ΔgydF4y2Ba_{一个gydF4y2Ba}(gydF4y2BargydF4y2Ba)调制振幅大约10μeV wavevectorsgydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2gydF4y2Ba}状态,进一步证明了犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba血栓的状态。gydF4y2Ba

最后,你可以考虑交织的概述了早些时候的两种情况:(1)ΔgydF4y2Ba_{年代gydF4y2Ba}(gydF4y2BargydF4y2Ba)和ΔgydF4y2Ba_PgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)是主导并生成调节gydF4y2Ba\({\ρ}_ {{rm \ P{}}} \离开({\ bf {r}} \) \ propto{\三角洲}_ {{\ rm{年代}}}^{*}{\三角洲}_ {{rm \ P{}}} +{\三角洲}_ {- {rm \ P{}}} ^{*}{\三角洲}_ {{\ rm{年代}}}\)gydF4y2Ba和gydF4y2Ba\({\ρ}_ {2 {rm \ P{}}} \离开({\ bf {r}} \) \ propto{{\三角洲}_ {- {rm \ P{}}} ^{*} \三角洲}_ {{rm \ P {}}} \)gydF4y2Ba或(2)ΔgydF4y2Ba_{年代gydF4y2Ba}(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaρgydF4y2Ba_问gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)是主导并生成一对密度调节gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{\ rm {Q}}} \离开({\ bf {r}} \) \ propto{\三角洲}_ {{\ rm{年代}}}^{*}{\ρ}_ {{\ rm {Q}}} \)gydF4y2Ba。为例(1)是正确的,血栓与10级μeV共存的超导体差距最大的250点附近μeV必须生成一个车损险的能源规模至少25兆电子伏和存在gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 10 K。(2)是有效的,一个正常状态车损险与25兆电子伏能量态下共存的超导体差距250级μeV必须在同一wavevector生成血栓和振幅接近10μeV。直观地说,后一种情况为UTe似乎是最合理的gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

进一步了解这个问题,我们想象的车损险non-superconductive状态gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 4.2 K,那么酷gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 280可想象的血栓,完全相同的视场。图gydF4y2Ba4 c, dgydF4y2Ba显示了这样一个实验的结果图的视场。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba。注册的车损险和血栓图像底层晶格和彼此27-pm精度。比较他们在无花果相连的图像。gydF4y2Ba4摄氏度gydF4y2Ba和无花果。gydF4y2Ba4 dgydF4y2Ba表明UTe的车损险和血栓gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba空间不同的出现。然而,他们实际上是注册在空间,彼此近似的负面形象(图。gydF4y2Ba4 egydF4y2Ba)和三个相对相位测量gydF4y2BaPgydF4y2Ba_我gydF4y2Ba:gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba成对的gydF4y2Baφδ{\(| \ \}_{我}| \ \π\丛)gydF4y2Ba(无花果。gydF4y2Ba4 fgydF4y2Ba,gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba10克ydF4y2Ba)。一个典型的例子,这种效应一条线穿过无花果所示。gydF4y2Ba4 c, dgydF4y2Ba沿着Te链方向,直接测量值显示在无花果。gydF4y2Ba4 ggydF4y2Ba。车损险和血栓的直接和全面的知识特点和交互图中给出。gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba现在寻找金兹堡朗道的动机能够捕获这个复杂的交织在一起的现象学描述,在裁判。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

尽管这种理论的挑战,在这项研究中,我们已经表明,血栓发生在wavevectors三相称gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{我gydF4y2Ba= 1,2,3gydF4y2Ba}(划分)UTe表面gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba(无花果。gydF4y2Ba4 b, cgydF4y2Ba)。这些wavevectors wavevectors区分开来gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{我gydF4y2Ba= 1,2,3gydF4y2Ba}的以前的正常状态等效面上的车损险(无花果。gydF4y2Ba2摄氏度gydF4y2Ba和gydF4y2Ba4 dgydF4y2Ba)。所有三个差距血栓表现出峰能量调节范围附近10μeV(无花果。gydF4y2Ba4 c、ggydF4y2Ba)。当gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{我gydF4y2Ba= 1,2,3gydF4y2Ba}血栓状态可视化280可在同一视场gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{我gydF4y2Ba= 1,2,3gydF4y2Ba}在超导车损险可视化gydF4y2BaTgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba,每一个gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba:gydF4y2BaPgydF4y2Ba_我gydF4y2Ba对空间注册(图。gydF4y2Ba4 c, dgydF4y2Ba),但相对相移gydF4y2Baφδ{\(| \ \}_{我}\,丛| \ \π\)gydF4y2Ba(图。gydF4y2Ba4 fgydF4y2Ba)。鉴于UTe的前提gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba是一个spin-triplet超导体gydF4y2Ba^12gydF4y2Ba,血栓现象发现和描述(无花果。gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba物理学)意味着主菜spin-triplet血栓。gydF4y2Ba

CDW可视化在non-superconductive犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba

微分电导的车损险成像gydF4y2BaTgydF4y2BaK = 4.2gydF4y2Ba

在gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 4.2 K和使用超导研究UTe的建议gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba(划分)表面,我们测量微分隧道电导谱gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)可视化车损险犹特人的正常状态gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。扩展的数据图。gydF4y2Ba1模拟gydF4y2Ba显示gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)图像gydF4y2BaVgydF4y2Ba=−7 mV, 23 mV和−−−15 mV, 29个mV与傅里叶变换gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)显示为扩展数据图。gydF4y2Ba1的情况gydF4y2Ba。三个车损险的山峰gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}发生在所有gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba),代表不相称的电荷密度调节能源规模大约30兆电子伏,与裁判一致。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

CDW wavevectors可视化在相称gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}

计算振幅gydF4y2Bag \ ({} _ {{{\ bf {Q}}} _{我}}({\ bf {r}}) \)gydF4y2Ba车损险的调制所代表的山峰gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba(gydF4y2Ba我gydF4y2Ba= 1,2,3),我们使用一个二维计算锁定技术。在这里gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)乘以这个词gydF4y2Ba\ ({{\ rm {e}}} ^ {{\ rm{我}}{{\ bf {Q}}} _{我}\ cdot {\ bf {r}}} \)gydF4y2Ba和集成在一个高斯滤波器获得锁定信号gydF4y2Ba

在这gydF4y2BaσgydF4y2Ba_rgydF4y2Ba是截止长度在现实空间。在gydF4y2Ba问gydF4y2Ba空间,这个锁定信号gydF4y2Ba

在这gydF4y2BaσgydF4y2Ba_问gydF4y2Ba截止长度在吗gydF4y2Ba问gydF4y2Ba空间。在这里gydF4y2Ba\({{\σ}_ {{\ bf {r}}} =σ1 / \}_ {{\ bf {Q}}} \)gydF4y2Ba。接下来,gydF4y2BaggydF4y2Ba_问gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)、傅里叶反变换的总和gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba(gydF4y2Ba我gydF4y2Ba= 1,2,3)车损险,提出了扩展的数据图。gydF4y2Ba1我gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

指定过滤器的影响大小在傅里叶反变换,我们在扩展数据图显示。gydF4y2Ba1 m - tgydF4y2Ba真实空间密度的状态gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,10 mV),其傅里叶变换gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba10 mV)和傅里叶反变换的进化图像真实空间截止长度的函数gydF4y2BaσgydF4y2Ba_rgydF4y2Ba。微分电导地图gydF4y2BaggydF4y2Ba_问gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,10 mV)显示在一系列的gydF4y2BaσgydF4y2Ba_rgydF4y2Ba10、12、14、18、24和35。车损险的分布域的过滤gydF4y2BaggydF4y2Ba_问gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,10 mV)图像的截止长度10,12、14、18和24非常相似。图中使用的截止长度。gydF4y2Ba二维gydF4y2Ba是14,车损险调节域的解析和无关的图像扭曲被排除在外。相同的过滤器尺寸14这三个选择gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba向量。在形式上,相当于对图进行傅里叶反变换分析。gydF4y2Ba4 c, dgydF4y2Ba但一个过滤器的大小为11.4过滤车损险和血栓的峰值。gydF4y2Ba

模拟UTegydF4y2Ba_2gydF4y2Ba地形gydF4y2Ba

识别gydF4y2Ba问gydF4y2Ba(划分)所引起的讨论山峰cleave-plane UTe结构gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba,我们模拟UTe的地形gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba分裂平面和傅里叶变换。随后,我们可以明显区分的车损险信号结构表面的周期性。仿真计算的基础上的理想晶格常数(划分)犹特人的飞机gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba,gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba* = 4.16和inter-Te-chain距离gydF4y2BabgydF4y2Ba* = 7.62。扩展的数据图。gydF4y2Ba2gydF4y2Ba是一个模拟gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)图像的视场14.5海里。模拟地形gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)是在良好的协议与实验gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)图像。傅里叶变换,gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba),模拟的gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba在扩展数据图。gydF4y2Ba2 bgydF4y2Ba显示六个尖锐的峰,确认它们产生的主要山峰cleave-plane结构。最明显的是,车损险的山峰在无花果。gydF4y2Ba2摄氏度gydF4y2Ba未见的模拟。因此它们不是表面周期性造成的,而是来自电子结构,作为第一裁判了。gydF4y2Ba^24gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

Normal-tip血栓UTe边缘检测在NIS差距gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba

最初的STM搜索UTe血栓gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba进行了使用正常的提示在280开。扩展的数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba显示了一个典型的线的gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba视场的谱带扩展数据图。gydF4y2Ba3 bgydF4y2Ba。有一个大的残余态密度在费米能级附近。深度的差距gydF4y2BaHgydF4y2Ba被定义为底的差距之间的区别吗gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba谱和相干峰高,gydF4y2Barm \ (H \枚{\ d{}}我\ / \,V \ {rm \ d {}}, {{\ rm {|}}} _ {{\ rm {NIS}}} (V \枚{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}})——{rm \ d{}}我\ / \,V \ {rm \ d {}}, {{\ rm {|}}} _ {{\ rm {NIS}}} (V \枚0)\)gydF4y2Ba。其调制的提取gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba行削减和扩展数据图中给出。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba;它调节垂直于Te原子链。gydF4y2Ba

传统的NIS隧道揭示超导能隙调节扩展数据图所示。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba。超导能隙被定义为峰距离的一半gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V \ {rm \ d {}}, {{\ rm {|}}} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba谱(无花果。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba3 dgydF4y2Ba)。它的大小gydF4y2Ba\(|{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} | \)gydF4y2Ba发现大约300到250µeVµeV撒谎。我们测量的相干峰位置的变化gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba谱在每个位置gydF4y2BargydF4y2Ba。这两种能量最大值附近gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} \)gydF4y2Ba每一个gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V \ {rm \ d {}}, {{\ rm {|}}} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba谱都配有一个二阶多项式函数(gydF4y2BaR \ ({} _ {{\ rm {RMS}}} ^ {2} = 0.87 \)gydF4y2Ba)。能源缺口的最大值被定义为健康,ΔgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba为gydF4y2BaVgydF4y2Ba> 0和ΔgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba为gydF4y2BaVgydF4y2Ba< 0。总差距地图gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} ({\ bf {r}}) \枚[{\三角洲}_ {+}({\ bf {r}}) -{\三角洲}_ {-}({\ bf {r}})] / 2 \)gydF4y2Ba来自ΔgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba和ΔgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(扩展数据图。gydF4y2Ba3 egydF4y2Ba)。的傅里叶变换gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {q}} \) \)gydF4y2Ba(扩展数据图。gydF4y2Ba3 fgydF4y2Ba在wavevectors),显示了三个山峰gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{我gydF4y2Ba= 1,2,3gydF4y2Ba}。他们最初的签名的能隙调节UTe共存血栓三个州gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

Superconductive-tip血栓可视化在SIS差距UTe边缘gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba

提示准备gydF4y2Ba

原子水平Nb超导建议由场致发射准备。确定提示值差距在我们的实验中,我们测量电导谱犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba在1.5 K (gydF4y2BaTgydF4y2Ba_cgydF4y2Ba= 1.65 K),犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba超导缺口是关闭的。的差距gydF4y2Ba\(|{\三角洲}_ {{\ rm{提示}}}| \ cong 1.37 \ {\ rm{兆电子伏}}\)gydF4y2Ba是连贯的能量峰值(扩展数据图。gydF4y2Ba4gydF4y2Ba)。测量光谱安装使用达因模型gydF4y2Ba^40gydF4y2Ba。典型的gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba测量在UTe 280开gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba(无花果。gydF4y2Ba3 bgydF4y2Ba)显示了缺口总额gydF4y2Ba\ (E = |{\三角洲}_ {{\ rm{提示}}}| + |{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} | \ \大约1.62,rm{兆电子伏}}{\ \)gydF4y2Ba。因此,我们估计gydF4y2Ba\(|{\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} | \ \大约0.25,rm{兆电子伏}}{\ \)gydF4y2Ba符合以前的报告gydF4y2Ba^9gydF4y2Ba和gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba图所示。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba和扩展数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

SIS隧道放大的能隙测量gydF4y2Ba

确定的能量gydF4y2BaEgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaEgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)的最大电导gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} (V) \)gydF4y2Ba发生时,我们测量的峰值gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} (V) \)gydF4y2Ba使用一个二阶多项式适合光谱:gydF4y2Ba

这个多项式密切与实验数据的吻合程度。扩展的数据图。gydF4y2Ba4 b, cgydF4y2Ba显示了两个典型的gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} (V) \)gydF4y2Ba光谱测量+gydF4y2BaVgydF4y2Ba和−gydF4y2BaVgydF4y2Ba沿着轨迹显示在无花果。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba。适合的进化gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BaVgydF4y2Ba在扩展数据图。gydF4y2Ba4 d, egydF4y2Ba显示了一个非常清晰的能隙调制。gydF4y2Ba

剪切校正和Lawler-Fujita算法gydF4y2Ba

注册几个图片完全相同视场,Lawler-Fujita算法应用于实验数据。然后,Te的任意六边形晶格中恢复过来,剪切校正应用于正确的任何图像扭曲造成的远程扫描漂移在天的连续测量。gydF4y2Ba

纠正对picometre-scale晶格的扭曲,我们应用Lawler-Fujita算法。让gydF4y2Ba\ (\ widetilde {T} (\ widetilde {{\ bf {r}}}) \)gydF4y2Ba代表着完美的UTe x射线物相照片gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba格没有任何失真。三双布拉格峰gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba和gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_3gydF4y2Ba从傅里叶变换可以获得吗gydF4y2Ba\ (\ widetilde {T} (\ widetilde {{\ bf {r}}}) \)gydF4y2Ba。因此gydF4y2Ba\ (\ widetilde {T} (\ widetilde {{\ bf {r}}}) \)gydF4y2Ba预计需要的形式gydF4y2Ba

实验获得的地形gydF4y2BaTgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)可能患有慢变位置相关的空间相移gydF4y2BaθgydF4y2Ba_我gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),它可以给出的gydF4y2Ba

得到gydF4y2BaθgydF4y2Ba_我gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),我们使用一个计算二维地形锁定技术gydF4y2Ba

的gydF4y2BaσgydF4y2Ba选择捕获晶格扭曲。Lawler-Fujita分析,我们使用gydF4y2BaσgydF4y2Ba_问gydF4y2Ba= 3.8海里gydF4y2Ba^{−1gydF4y2Ba}。数学上,扭曲和完美的晶格之间的关系gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_我gydF4y2Ba是gydF4y2Ba\ ({{\ bf {Q}}} _{我}\ cdot {\ bf {r}} {\ boldsymbol{+}}{\θ}_{我}({\ bf {r}}) = {{\ bf {Q}}} _{我}\ cdot \ widetilde {{\ bf {r}}} +{\θ}_{我}\)gydF4y2Ba。我们定义另一个global-position-dependent数量、位移场gydF4y2Ba\ ({\ bf{你}}\离开({\ bf {r}} \右)= {\ bf {r}} - \ widetilde {{\ bf {r}}} \)gydF4y2Ba,这可以通过求解方程gydF4y2Ba

最后,drift-corrected地形,gydF4y2Ba\ (\ widetilde {T} \离开(\ widetilde {{\ bf {r}}} \) \)gydF4y2Ba获得的是gydF4y2Ba

通过应用相同的修正gydF4y2BaugydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)同时采取微分电导地图gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),我们可以得到gydF4y2Ba

在这gydF4y2Ba\ (\ widetilde {g} \离开(\ widetilde {{\ bf {r}}} \) \)gydF4y2Ba是drift-corrected微分电导的地图。gydF4y2Ba

晶格UTe登记gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba能源缺口gydF4y2Ba\ ({{\ boldsymbol{\三角洲}}}_ {{{\ bf {UTe}}} _ {{\ bf {2}}}} {\ boldsymbol {(}} {\ bf {r}} {\ boldsymbol {)}} \)gydF4y2Ba

我们测量两个独立的gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} ({\ bf {r}}, V) \)gydF4y2Ba地图相隔几天在两个重叠的视场,能源范围−1.68兆电子伏EgydF4y2Ba<−1.48兆电子伏,1.5兆电子伏EgydF4y2Ba< 1.7兆电子伏。因此,我们得到两个数据集,gydF4y2BaTgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),同时gydF4y2Ba\ ({{{rm \ d {}} I / V |} {rm \ d {}} _ {{\ rm {SIS}}}} _ {+} ({\ bf {r}}, V) \)gydF4y2Ba在积极的偏见和gydF4y2BaTgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),同时gydF4y2Ba\ ({{{rm \ d {}} I / V |} {rm \ d {}} _ {{\ rm {SIS}}}} _ {-} ({\ bf {r}}, V) \)gydF4y2Ba在负偏压。gydF4y2Ba

应用剪力和Lawler-Fujita修正后,晶格的纠正x射线物相照片gydF4y2BaTgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaTgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba成为近完美的周期性。接下来,我们执行刚性空间翻译注册两个x射线物相照片相同视场与横向精度比27点。扩展的数据图。gydF4y2Ba5 a、bgydF4y2Ba显示了两个x射线物相照片注册gydF4y2BaTgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaTgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)。互相关(XCORR)的两个图像gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_1gydF4y2Ba和gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba,gydF4y2BaXgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba)gydF4y2BargydF4y2Ba通过滑动两张图片吗gydF4y2BargydF4y2Ba和计算卷积,gydF4y2Ba

分母是归一化因子,当gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_1gydF4y2Ba和gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba是完全相同的图像,我们可以得到什么gydF4y2BaXgydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba=gydF4y2Ba0gydF4y2Ba,gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_1gydF4y2Ba,gydF4y2Ba我gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba)= 1的最大集中在(0,0)互关联向量。扩展的数据图。gydF4y2Ba5度gydF4y2Ba显示之间的XCORR最大gydF4y2BaTgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaTgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba伴随着(0,0)互关联向量。偏移量的两个注册在一个像素的图像。多重象登记方法比0.5像素= 27点在整个视场和x射线物相照片之间的互关联系数的最大值为0.93。应用于所有转换参数gydF4y2BaTgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),gydF4y2BaTgydF4y2Ba_−gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba)来产生x射线物相照片随后应用于相应的纠正gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} ({\ bf {r}}, V) \)gydF4y2Ba地图获得积极的和消极的电压。gydF4y2Ba

粒子空穴超导能隙的对称gydF4y2Ba\ ({{\ boldsymbol{\三角洲}}}_ {{{\ bf {UTe}}} _ {{\ bf {2}}}} {\ boldsymbol {(}} {\ bf {r}} {\ boldsymbol {)}} \)gydF4y2Ba

互关联映射扩展数据图。gydF4y2Ba5 fgydF4y2Ba提供了一个二维测量正极和负极之间的协议gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} \左(V \) \)gydF4y2Ba在扩展数据图energy-maxima地图。gydF4y2Ba5 d, egydF4y2Ba。扩展数据图的插图。gydF4y2Ba5 fgydF4y2Ba显示一行沿着轨迹在扩展数据图表示。gydF4y2Ba5 fgydF4y2Ba。它显示了一个最大的0.92和正值(0,0)互关联向量。因此,它表明,正偏差和负偏差之间的差距值是高度相关的。gydF4y2Ba

血栓wavevectors可视化在相称gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}

傅里叶反变换分析血栓在无花果。gydF4y2Ba4摄氏度gydF4y2Ba使用这里描述的相同的技术实现在吗gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba。过滤器的大小选择可视化血栓是11.4。傅里叶反变换车损险的无花果。gydF4y2Ba4 dgydF4y2Ba11.4计算使用一个相同的过滤器的大小。gydF4y2Ba

独立的血栓可视化实验gydF4y2Ba

确认血栓发现存在于几个视场,我们展示了一个典型的例子的调制Δ的差距gydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba在扩展数据图)从一个不同的视场。gydF4y2Ba6gydF4y2Ba。的gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} ({\ bf {r}}, V) \)gydF4y2Ba周围的地图测量电压地区积极Nb-UTegydF4y2Ba_2gydF4y2Ba兆电子伏能量最大值接近1.6。这个FOV的光谱都配有一个二阶多项式和剪切修正这里描述gydF4y2Ba方法gydF4y2Ba。地图,由此产生的差距gydF4y2BaδgydF4y2BaΔgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba),提出了扩展的数据图。gydF4y2Ba6 bgydF4y2Ba。这张地图的傅里叶变换,gydF4y2BaδgydF4y2BaΔgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba),提出了扩展的数据图。gydF4y2Ba6摄氏度gydF4y2Ba。gydF4y2BaδgydF4y2BaΔgydF4y2Ba_+gydF4y2Ba(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba)特性相同的血栓wavevectors (gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba,gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba,gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba)报道的主要文本。gydF4y2Ba

subgap安德列夫共振的能量调节gydF4y2Ba

表面必须发生在安德列夫绑定状态gydF4y2BapgydF4y2Ba波拓扑超导体gydF4y2Ba^41gydF4y2Ba。此外,基于相变准粒子反射的gydF4y2BapgydF4y2Ba表面波,有限的能量安德列夫共振也应该发生在之间的连接gydF4y2BapgydF4y2Ba波和一个gydF4y2Ba年代gydF4y2Ba波超导gydF4y2Ba^42gydF4y2Ba在乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。在SIS的差距,我们测量gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} \离开({\ bf {r}}, V \) \)gydF4y2Ba地图在能源范围从500−500µeVµeV。地图测量视场中扩展的数据图。gydF4y2Ba7一个gydF4y2Ba,同样的视场如无花果。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba和gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba。三个电导峰是解决约300−µeV 0和300µeV,注释与典型的绿色箭头subgap频谱扩展数据图。gydF4y2Ba7 bgydF4y2Ba。能量最大的积极subgap州440到200µeVµeV分配gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba_+gydF4y2Ba。最大的负面能量subgap州之间440µeV−−200µeV分配gydF4y2Ba一个gydF4y2Ba_−gydF4y2Ba。的平均能量安德列夫subgap州被定义为gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{\ rm{一}}}({\ bf {r}})左\枚\[{一}_ {+}({\ bf {r}}) -{一}_ {-}({\ bf {r}}) \右)/ 2 \)gydF4y2Ba,其范围从300至335µeVµeV(扩展数据图。gydF4y2Ba7 cgydF4y2Ba)。的傅里叶变换Δsubgap能量gydF4y2Ba_{一个gydF4y2Ba}(gydF4y2Ba问gydF4y2Ba血栓wavevectors)展览两个高峰gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba和gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba(扩展数据图。gydF4y2Ba7 dgydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

在两个超导体的情况下有不同的差距大小,当样本偏差电压变化较小的差距边缘的化学势,安德列夫过程的电子传输和孔(洞)(电子)反射的+电子对传播可能会产生一个能量最大的dgydF4y2Ba我gydF4y2Ba/ dgydF4y2BaVgydF4y2Ba|gydF4y2Ba_{姐姐gydF4y2Ba}电压的能量较小的差距。因此,扩展数据图的观察。gydF4y2Ba7 dgydF4y2Ba如果UTe可能预期gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba超导能隙是wavevectors调制gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba和gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。扩展的数据图。gydF4y2Ba7 egydF4y2Ba表明,安德列夫状态的能量在空间调制峰振幅10µeV附近(见扩展数据图的直方图。gydF4y2Ba7 fgydF4y2Ba)。gydF4y2Ba

使用超导技巧提高信噪比gydF4y2Ba

超导STM技巧提供一个有效的能量分辨率超出了费米狄拉克限制。他们因此被广泛用作提高STM的能量分辨率光谱的方法gydF4y2Ba^{26gydF4y2Ba,gydF4y2Ba27gydF4y2Ba,gydF4y2Ba28gydF4y2Ba,gydF4y2Ba29日gydF4y2Ba,gydF4y2Ba30.gydF4y2Ba,gydF4y2Ba31日gydF4y2Ba}。gydF4y2Ba

更好的量化测量的信噪比的改善能隙调节,我们比较的配件质量超导缺口地图获得使用正常的提示(扩展数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba)和超导提示(图。gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba)。使用定义的拟合质量系数gydF4y2Ba

在这gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \ {rm \ d {}} V左(V \) \ \)gydF4y2Ba是测量光谱,gydF4y2BaggydF4y2Ba(gydF4y2BargydF4y2Ba,gydF4y2BaVgydF4y2Ba)是频谱和安装gydF4y2Ba\(\酒吧{g} \左({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba是平均光谱拟合。扩展的数据图。gydF4y2Ba8gydF4y2Ba显示了一个典型的频谱测量使用超导的小费,gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba视场的无花果。gydF4y2Ba3 cgydF4y2Ba。扩展的数据图。gydF4y2Ba8 dgydF4y2Ba是一个典型的gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba光谱测量使用正常提示FOV的扩展数据图。gydF4y2Ba3gydF4y2Ba。果断energy-maximum噪音水平低gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {SIS}}} \)gydF4y2Ba光谱比gydF4y2Barm \ ({\ d{}}我\ / \,V {rm \ d {}} {|} _ {{\ rm {NIS}}} \)gydF4y2Ba光谱和配件质量gydF4y2BaR \ ({} _ {{\ rm {SIS}}} ^ {2} \)gydF4y2Ba是大大高于gydF4y2BaR \ ({} _ {{\ rm {NIS}}} ^ {2} \)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

扩展的数据图。gydF4y2Ba8 b, cgydF4y2Ba显示地图的拟合参数gydF4y2BaRgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba从拟合计算dgydF4y2Ba我gydF4y2Ba/ dgydF4y2BaVgydF4y2Ba|gydF4y2Ba_{姐姐gydF4y2Ba}energy-maxima地图获得使用超导提示,即gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} ({\ bf {r}}) \)gydF4y2Ba图像在无花果。gydF4y2Ba3 e, fgydF4y2Ba。扩展的数据图。gydF4y2Ba8 e, fgydF4y2Ba显示的地图gydF4y2BaRgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba计算相干峰拟合的dgydF4y2Ba我gydF4y2Ba/ dgydF4y2BaV |gydF4y2Ba_NISgydF4y2Ba获得使用正常的提示,即gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm {2}}}} ({\ bf {r}}) \)gydF4y2Ba图像在扩展数据图。gydF4y2Ba3 egydF4y2Ba。比较这些gydF4y2BaRgydF4y2Ba^2gydF4y2Ba配合等级参数地图,我们发现一个更大的部分normal-tip相干峰地图有可怜的通信所使用的安装程序。超导提示,均方根值的拟合参数,gydF4y2BaR \ ({} _ {{\ rm {RMS}}} ^ {2} \)gydF4y2Ba,0.98和0.99的正面和负面的相干峰拟合,分别。的normal-tipgydF4y2BaR \ ({} _ {{\ rm {RMS}}} ^ {2} \)gydF4y2Ba值是0.87和0.86的正面和负面的相干峰拟合,分别。超导提示因此明显达到显著提高信噪比的评价gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba图像。gydF4y2Ba

随着信噪比的增加SIS-convoluted相干峰测量使用超导提示,它已经可以解决犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba大约10μV能隙调节的秩序。从根本上讲,能量分辨率与超导的能力技巧解决能源的dgydF4y2Ba我gydF4y2Ba/ dgydF4y2BaVgydF4y2Ba|gydF4y2Ba_{姐姐gydF4y2Ba}相干性达到最大峰值振幅。因此,我们决定我们的能量分辨率10μV。gydF4y2Ba

因此,同样的超导能隙调节gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba的乌特gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba可以观察到使用超导提示或正常的提示。然而,这位前大幅增加了SIS电导gydF4y2Ba正确\左| E(\ \ | ={\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} +{\三角洲}_ {{\ rm{提示}}}\)gydF4y2Ba并允许这些能量极大值,从而大大更好的成像gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

相互作用的subgap内部和血栓gydF4y2Ba

这里我们展示同时normal-tip-measured UTe的调节gydF4y2Ba_2gydF4y2Basubgap州和gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba在gydF4y2BaTgydF4y2Ba= 280可,研究其相互作用。扩展的数据图。gydF4y2Ba9gydF4y2Ba显示了完整的微分电导从μV 250−250μV,gydF4y2Ba\({\总和}_ {-250 \ {\ rm{\μ}}{\ rm {V}}} ^ {250 \ {\ rm{\μ}}{\ rm {V}}} g \离开({\ bf {r}}, E \) \)gydF4y2Ba。三wavevectors逆傅里叶变换gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}从gydF4y2Ba\({\总和}_ {-250 \ {\ rm{\μ}}{\ rm {V}}} ^ {250 \ {\ rm{\μ}}{\ rm {V}}} g \离开({\ bf {r}}, E \) \)gydF4y2Ba和gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}的同时gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ {UTe}}} _ {{\ rm{2}}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba在扩展数据图。gydF4y2Ba3 egydF4y2Ba在扩展数据图进行比较。gydF4y2Ba9 c, dgydF4y2Ba。显然,从这些图片的高度不同的空间结构,之间不存在一一对应的subgap态密度调节和同时测量血栓能隙UTe调节gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。总的来说,有一个非常弱的anticorrelation,互相关值−0.23±0.05不符合巧合。因此我们证明没有确定性的影响subgap在血栓能隙态密度调节调节超导犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba。gydF4y2Ba

可视化血栓的相互作用并在UTe车损险gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba

之间的相位差分析血栓车损险和三种不同wavevectors扩展数据图所示。gydF4y2Ba10克ydF4y2Ba。每个车损险的逆傅里叶变换和血栓wavevector展示一个清晰的半周期转变之间的两个密度波(扩展数据图。gydF4y2Ba10 fgydF4y2Ba)。这一转变激励相位差的统计分析。这个阶段的地图gydF4y2Bag \ ({} _ {{{rm \ {Q}}} _ {1}} ({\ bf {r}}, 9 \ {\ rm {mV}}) \)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\({\φ}_ {1}^ {{\ rm {C}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba阶段的地图gydF4y2Ba\({\三角洲}_ {{{rm \ P {}}} _ {1}} ({\ bf {r}}) \)gydF4y2Ba,gydF4y2Ba\({\φ}_ {1}^ {{rm \ P{}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba,计算。两个相应的映射定义之间的相位差gydF4y2Baφδ{\(| \ \}_{1}| ={\φ}_ {1}^ {{\ rm {C}}} \离开({\ bf {r}} \右){\ boldsymbol{-}}{\φ}_ {1}^ {{rm \ P{}}} \离开({\ bf {r}} \) \)gydF4y2Ba为gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba:gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_1gydF4y2Bawavevectors。相同的程序进行gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba:gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba和gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba:gydF4y2Ba问gydF4y2Ba_3gydF4y2Ba。这个过程所带来的直方图显示统计分布的相移gydF4y2Baφδ{\(| \ \}_{我}{\ rm {|}} \)gydF4y2Ba是围绕π(扩展数据图。gydF4y2Ba10 j-lgydF4y2Ba)。虽然分布不同,这个π移相强化了观察之间的空间anticorrelation车损险和血栓。gydF4y2Ba

如扩展数据图的插图所示。gydF4y2Ba10克gydF4y2Ba,这三个相关血栓wavevectors互惠晶格向量:gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba=gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba−gydF4y2BaGgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba和gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba=gydF4y2BaGgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba−gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba。然而,三个犹特人gydF4y2Ba_2gydF4y2Ba血栓似乎独立国家的空间分析时的振幅的调节gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2、3gydF4y2Ba}山峰从无花果。gydF4y2Ba4 gydF4y2Ba使用方程(gydF4y2Ba16gydF4y2Ba)。的振幅gydF4y2BaPgydF4y2Ba_{1、2gydF4y2Ba}域宽度超出10 nm在真实空间(扩展数据图。gydF4y2Ba10 g hgydF4y2Ba)。的振幅gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba周期很短,平均域的宽度大约是5纳米(扩展数据图。gydF4y2Ba10我gydF4y2Ba)。的一个像素的转变gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba从中央轴是在实验测量的误差棒。三个血栓可以忽略的空间分布与互相关值的振幅gydF4y2BaXgydF4y2Ba(gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba,gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba)=−0.3,gydF4y2BaXgydF4y2Ba(gydF4y2BaPgydF4y2Ba_1gydF4y2Ba,gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba)= 0.9和gydF4y2BaXgydF4y2Ba(gydF4y2BaPgydF4y2Ba_2gydF4y2Ba,gydF4y2BaPgydF4y2Ba_3gydF4y2Ba)= 0.28。弱互关联关系表明,三个血栓是独立的订单。gydF4y2Ba